煤层气储层特征,开发开采技术和工艺
中国石油大学（华东）工程硕士学位论文
式中Ｐ—射流功率，Ｗ：ｄ一喷嘴出口直径，ｍｍ；Ｐ—射流压力，ＭＰａ。
从式（２．１４）ｎ－］以看出，喷嘴出口的射流功率就是产生射流的压力与喷嘴尺寸的函数。式（２．１４）还表明，射流功率与喷嘴直径的平方、压力的３／２次幂成正比变化，即射流功率对喷嘴直径的变化比对压力的变化敏感得多。喷嘴直径增加一倍，射流功率则增加３倍，而压力增加一倍，射流功率则增加１．８倍。由此可以看出，适当提高喷嘴直径和压力，对提高射流作业效果具有非常显著的作用。
２．３．３射流的打击力
在射流的应用中，射流打击力是一个非常重要的基本参数。
射流作用于物体表面，其原有的速度和方向均发生改变，即其动量发生改变。而这种动量的改变，是由于射流与物体间的相互作用力引起的。假设射流作用于物体表面，反射后速度大小不变，根据动量定理，可得到射流对物体表面的总打击力
Ｆ＝朋（１一ｃｏｓ口）
式中（２－１５）Ｆ—射流作用在物体上的打击力，Ｎ；Ｐ一流体密度，ｋｇ／ｍ３；ｇ—射流体积流量，ｌｎ３／ｓ；ｖ—射流流速，ｍ／ｓ；口—射流方向变化的角度。
从式（２．１５）可以看出，当口接近１８００时，即射流完全反射时，总打击力Ｆ达到最大值，即Ｆ＝２ｐｑｖ。
由式（２．１５）得出的只是射流作用于物体表面上的理论最大打击力，它仅反映了打击力与射流基本参数间的定性关系。由于射流的扩散及受空气阻力等因素的影响，射流作用于物体上的打击力要比最大理论打击力小，一般为（Ｏ．６，－－．．０．８５）Ｆ，射流压力大、喷嘴直径小时，取较大值；反之，取较小值。射流从喷嘴出来后对物体的打击力开始随着喷距的增加而增加，当喷距达到某一位置时打击力达到最大值，以后随着喷距的增加打击力开始减小，达到最大打击力的喷距在１００倍喷嘴直径左右。
２．３．４射流打击压力
式（２—１５）求出的是射流冲击物体时的总作用力，它还不能直接表征射流对物体材料的破坏能力。真正起决定作用的是射流作用于物体表面时单位面积上的作用力，即打击压力（轴向动压力）。
连续射流冲击物体时总存在一作用范围，对垂直冲击而言，作用范围是一圆形区域。在这一作用区域的中心处，打击压力为滞止压力，即射流的轴心动压几。随着距中心径向距离的增大，物体所受射流的作用压力逐渐减小，直至作用区域外的环境压力即常