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有关中总磁能Et之间关系的一个系数。 此系数材料与材料磁化状态有关
EmEtk 此量无量纲。
2e?
4.80 半峰宽度 ?H Half peak width ?H
在饱和磁滞回线的微分曲线上峰值一半所对应的两点磁场强度值之差。 单位名称为安每米，单位符号为A／m。
4.81 开关场分布 SFD Switching field distribution SFD 半峰宽度与矫顽力之比。 此量无量纲。
4.82 铁磁共振线宽?H Ferromagnetic resonence finewidth ?H
当交变磁场的频率固定，调节外加静磁场，使磁体发生铁磁共振，取坡耳德张量磁导率对角分量虚部为其峰值的1／2时所对应的两个磁场厅2与丑l之差。 单位名称为安每米，单位符号为A／m。 4.83 开关时间 ?s Switching time ?s
磁芯从一个剩磁状态反磁化到另一个剩磁状态的过程中，磁通密度从10％变化到90％之间的时间间隔。 单位名称为秒，单位符号为s。
4.84 开关系数 SW Switching coefficient SW
是表征材料反磁化速度的动态参数，在一定磁场范围内该直线斜率的倒数即为该磁场范围内的开关系数。 单位名称为秒安每米，单位符号为s·A／m。 4.85 超导结 Superconducting junction
两个超导体间用另一物体(可以是超导体或包括绝缘物质在内的非超导体)连结起来组成一个能够产生约瑟夫森效应的体系，此体系称为超导结或弱连接超导体，或简称为结。
注：两层超导膜之间隔以(1～3)nm(10-30)式的绝缘层组成的结称为约瑟夫森
隧道结。
1?s -H近似线性关系，
4.86 约瑟夫森常数 KJ Josephson coefficient KJ
受微波照射的约瑟夫森结的伏安曲线上台阶标号n=1所对应的频率与电压之比。 注：
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1 第18届电谘询委员会(CCE)提出，1988年第77届国际计量委员会(CIPM)通过且规定从1990年开始国际统一使用的约瑟大森常数记为K1?90其值为K1?90=483 597．9 GHz／V。 2 1988年我国向国际计量局(BIPM)推荐值(记为KJ?NIM)
KJ?NIM=483 597．88 GHz／V
-6
其不确定度为0．99x10。
4.87 超导环磁通量子化效应Magnetic flux quantized effect on circulahty
superconductor
用大块超导体做成的环所包围的磁通量只能取磁通量子的整数倍。
???n?0(n=0，1，2，?)
4.88 超导量子衍射效应 Superconducting quantum diffraction effect 是直接揭示约瑟夫森电流的基本特征的一种宏观量子现象，在平行于约瑟夫森结的平面方向上施加磁场\，测量其结的临界电流Ic(H)与磁场H的关系曲线，发现当H增加时Ic(H)周期地经过极大值和零值，其周期为H0. 注：
1约瑟夫森结的临界电流Ic(H)，以如下方式依赖于磁场H
sin(?Ic(H)?Ic(o)??0???0
式中Ic(0)?jcLXLY，其中jc人为超导电流密度，LX；LY分别为结的长和宽。 2一般Ic(H)—H曲线称为超导衍射曲线.
4.89 微波感应台阶（阶梯）现象 microwave-induced steps phenomenon ‘ 是一种宏观量子现象，通过恒定电流，同时受微波照射的约瑟夫森结的伏安曲线呈台阶(阶梯)状，设Un是伏安曲线上出现台阶时所对应的电压值，则Un与微波频率f满足如下关系
Un =?nf?0(n=0，1，2，?)
注：
1在伏安曲线上台阶的高度依赖于台阶标号n和微波功率。对于给定标号n的台阶的高
度随微波功率增加，周期地经过零和极大值。
2超导桥的伏安曲线除满足上式台阶外，还出现很多子台阶(分谐波)m，它们的位臵由
下式给出
Un?m??nmf?0
式中m为大于零的整数。
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4.90 菲斯克阶梯(自感台阶效应) fiske steps (Self induction steps effect) 是一种宏观量子现象。在约瑟夫森结上施加静磁场H，测量结的伏安曲线，结上虽未经外加微波照射，但在伏安曲线上仍呈现一系列台阶(阶梯)状结构。 注：伏安曲线上台阶的高度依赖于外加磁场强度的大小，台阶的位臵仅依赖于结的尺
寸。
4.91 下临界场强 Hc1 Lower critical magnetic
使第Ⅱ类超导体进入混合态时所需的最低限的外加磁场强度，可以近似表示
Hc1(T)?12k(k)Hc(T),k??12
4.92 上临界场强 Hc2 Upper critical magnetic
使第Ⅱ类超导体由混合态转变为正常态时所需的最低限的外加磁场强度，可以近似表示为
Hc2(T)?2kHc(T),
注：
1 Hc1 (Hc2)均是温度的函数，可以表示为
?T2?Hci(T)?Hci(0)?1?()?,(i?1,2)
Tc?? 2 k是京茨堡-郎道(Ginzburg—Landau)参数，简称为GL参数，定义如下 处于外加磁场中超导体的穿透深度A(门 除以超导电子的相干长度?(T)
k=
当k?当k?1212?(T)?(T)
时，超导体称为第I类超导体； 时，超导体称为第II类超导体
5 磁导率和损耗 permeability
5.1 磁趋肤效应 magnetic skin-effect
由磁性材料构成的物体，在交变磁场磁化过程中由于涡流效应，在物体横截面上呈现磁通密度由外表面向中心逐渐减弱的不均匀分布的动态磁化现象。这种效应随交流磁化场的频率提高而加强。
5.2 张量磁导率（?） tensor permeability
给出材料内部表示磁通密度空间矢量和磁场强度空间矢量之间关系的张量。
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???????xx??xy?yy?zy?xz??yz?zz?????yx?zx
注： 当材料是静磁饱和时可以从张量磁导率导出通用的相对磁导串的几种型式。 假设Z-方向是静磁饱和态：
?5.3 静磁饱和的各向同性介质的张量磁导率
Polder’s tensor permeability
p
tensor permeability for a magneto statically saturated medium 坡耳德(Polder)张量磁导率
?? ?????pr?jkrjkr0?jkr00??0? 1???，kr 都属于复数磁导率。 r5.4 原偏振场的标量磁导率
?,???
scalar permeability for circulary polarized fields
对于在垂直于外静磁场的平面内具有圆偏振的H磁场分量的电磁波。
???，kr 是?中的参数。
rP?????rkkr???rr
注：u下面的横线和在数学中该横线的意义相同。U+当H场（磁场强度）从静态磁场所在平面的角度看呈逆时钟旋转时适用，用以表示时间。U－则表示顺时针旋转。
5.5 平面波的有效标量磁导率 ?? effective scalar permeability
对于一个传播方向和磁场H分量都垂直于静磁场的平面电磁波，有
??，kr 是? 中的参数。 rP???2r?k2r?r
单位名称与符号和磁导率定义相同。 5.6 复数磁导率（） complex permeability
磁料中磁通密度和磁场强度的复数商。当磁通密度和磁场强度中的一个随时间正弦变化，取另一个随时间以相同频率正弦变化的分量为基波分量。 假定表示磁通密度的空间矢量和磁场强度的空间矢量是共线的，则
?????
?j???
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其中 ??,??? 分别是复数磁导率的实部和虚部。
注：
(1)通常除微分磁导率之外，这里定义的任何磁导率都可以表示为复数磁导率，在没有用符号表明这些磁导率是复数或复数的分量时都认为是实部。 (2)复数磁导率的实部分量??也称弹性磁导率。
(3)复数磁导率的虚部分量
???对应于磁损耗，也称粘性磁导率。
(4)在电感器和变压器的应用场合下，常常要求以串联项或并联项表示复数磁导率，即
??j??? ???s1??1??P?1??j?P
1??P1??j?P?,???分别表示以串联项表示复数磁导率的实部和虚部； 式中?s,分别表示以并
联项表示复数磁导率的倒数(磁阻率)的实部和虚祁。 串联和并联复数磁导申之间的关系是
???s?(1?tan?) ?P2????S??(1??P1tan2?)
式中tan?????s??s???p??p??，且?表示B和H之间的相角，对于tan?小寸0.1的磁芯??p??s但在，高频下一些磁芯的tan?可能超过1，因此，??p将比?s?大得多。
(4)通常除微分磁导率之外，这里定义的任何磁导率都可以表示为复数磁导率，在没有
用符号标明这些磁导率是复数或复数的分量时都认为是实部。 单位名称为亨每米，单位符号为H／m。
5.7 振幅磁导率（?a） amplitude permeability
当磁场强度随时间周期地变化，其平均值为零且材料处于规定的磁中性状态时，在磁通密度或磁场强度的某一规定幅值下磁通密度峰值除以外加磁场强度峰值所得到的相对磁导率。 注：
(1)通常使用两种振幅(幅值)磁导率，即
??均取实际波形的峰值。 A 磁通密度峰值B和磁场强度峰值H B 述二量均取基波分量的峰值，在此情况下，必须区分哪个波形为正弦波。 (2)在极限情况下，如果材料处于循环磁状态，则j和片可以是静态值。 此量无量纲。
5.8 有效振幅磁导率 r.m.s amplitude permeability
当磁场强度随时间正弦变化，其平均值为零且材料最初处于磁中性状态时，在磁通密度的某一规定幅值下磁通密度的峰值除以2与除以外加磁场强度的有效值所得到的相对磁导率。
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