第二章
8、 原子磁性来源，原子外电子排布规律（P19）
9、 电子的轨道磁矩，玻尔磁子，电子轨道磁矩的量子化（P21-22）
10、 电子自旋磁矩，电子自旋轨道角动量耦合（P23-P24） 电子除了绕核作轨道运动外，还有自旋运动，固有自旋角动量。 自旋角动量在外磁场中的分量只取决于自旋量子数ms。
角动量耦合:由几个角动量互相作用得到一个总的、确定的角动量的组合方式，称为角动量耦合，其实质就是矢量的加和。
11、 jj耦合，LS耦合，洪德定则，朗德因子，有效磁矩，原子量子态的光谱学标记（P24--26） j-j 耦合： 适用于原子序数Z＞82 的原子， 在这类原子中，同一电子自身的轨道-自旋耦合(l-s)较强，各电子的轨道角动量l和自旋角动量s先合成为电子的总角动量j，然后各个电子的总角动量j再合成为该电子壳层的总角动量J。
L-S耦合：适用于原子序数较小的原子，在这类原子中，不同电子之间的轨道-轨道耦合和自旋-自旋耦合较强，而同一电子的轨道-自旋耦合较弱，因而， 各个电子的轨道角动量和自旋角动量先分别合成为 个总轨道角动 一个总轨道角动量PL和总自旋角动量PS，然后，总轨道角动量和总自旋角动量再耦合成为该支壳层电子的总角动量PJ。原子序数Z≤32的元素都采用这种耦合方式。原子序数Z＞32到Z<82 之间元素角动量的耦合方式将逐渐地从第一种方式。
gJ称为朗德因子：
重要：原子磁矩的计算
Fe原子： Z=26，电子分布是?.3d
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由洪特规则1: 5个电子自旋占据5个+1/2的ms的状态，另一个只能占据-1/2的ms的状态，所以总的自旋s: S=5*1/2-1*1/2=2
同理根据洪特定则2：总轨道角动量 L=2+1+0+(-1)+(-2)+2=2 (ml=0,+1, +2) 电子数超过半数，根据洪特定则3： L-S耦合的总角动量J有：J=L+S(=4) 所以朗德因子gJ：gJ=3/2 所以Fe原子的有效磁矩为： Fe原子的总自旋磁矩为：
Cr3+离子： Z=24，电子分布是?.3d3
12、 轨道角动量冻结，3d能级劈裂的机理 轨道角动量冻结：在晶场中的3d过渡金属的磁性离子的原子磁矩仅等于电子自旋磁矩，而电子的轨道磁矩没有贡献，此现象称为轨道角动量冻结。 物理机理：
过渡金属的3d电子轨道暴露在外面，受晶场的控制。晶场的值为10-10，大于自旋轨道耦合能10。
晶场对电子轨道的作用是库伦相互作用，因而对电子自旋不起作用，随着3d电子的轨道能级在晶场作用下劈裂，角动量消失。
发生轨道冻结的条件是：晶场大于自旋-轨道耦合
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3d能级劈裂的机理：
能级劈裂：指原子或分子内原先衰减的能量水平间的分离
13、 拉莫尔旋进，朗之万的抗磁性理论 拉莫尔旋进：拉莫尔进动是指电子、原子核和原子的磁矩在外部磁场作用下的进动。
拉莫尔旋进：具有自旋与磁矩特性的磁性核处于磁感应强度为B的均匀磁场中时，若此原子核的磁矩μ与B的方向不同时，在磁场作用下，原子核将受到一个垂直于μ与B形成平面的力矩T，在力矩T的作用下自旋角动量P的方向会连续发生变化，但大小保持不变，自旋核将发生像陀螺受重力作用是一样的进动。原子核即自旋，又围绕外磁场方向发生的进动也成为拉莫尔进动。 朗之万的抗磁性理论：
朗之万的抗磁性理论：（P26-27）