解答：管道材质、管壁厚度及管径；流体类型、是否含有杂质、气泡以及是否满管；流体温度，流量计类型，是便携的还是固定在线的。
关于使用超声波流量计的几点体会
1. 2.
流量计有对角和反射两种模式，当反射模式测不出时用对角模式可能能测出，以至流量计对管道要求比较高，保温层一定要刮掉一部分，否则无法测量。我们测空调
于后来我们一直用反射模式。
水系统时用刀把保温层割下一块以防止传感器，测完后再把割下的保温层粘上。管道表面尽量光亮，太粗燥的话还得用砂纸打磨。 3. 4. 5. 6.
当管道内流体为非满管流时很难测出，所以测量位置应尽量选直管段，远离弯头、流量计读数的真实性是依赖于信号强度的，信号太低时结果基本不可信，一般要60%由于读数可能会变化很大，我们采取的做法是让流量计连续读数，比如连续记录一测量热水管路比冷水管路难。因为热水管壁面温度高，耦合剂在高温时容易化。除阀门等地方。 以上甚至更到。
分钟的读数，然后取平均值。
了产品自带耦合剂外，我们都尝试过牙膏。
总结超声波流量计在测量准确度和精度还有待提高
时差法超声流量计工作原理
时差法超声流量计工作原理如图1 所示.α为流速方向和超声波传播方向的夹角α,当为锐角时,称之为顺流;当α为钝角时,称之为逆流. 超声波信号在动态介质(流体) 中,与静态介质(流速为零) 相比,顺流时信号传播速度增加,传播时间减小,逆流时信号传播速度减小,传播时间增加,从而顺逆流方向声波信号传播时间存在差值(即时差) . 时差法超声流量计就是根据介质的流速与时差存在线性关系原理进行测量的,只要准确测定顺逆流时间,根据流速与其线性关系,可以求出瞬时流速,进而可以求出瞬时流量[6
图1 中的s1 、s2 分别代表两个超声波换能器; t1为换能器s1 发射、s2 接收时, 超
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声波在管道中传播时间,即顺流时间; t2 为换能器s2 发射、s1 接收时,超声波在管道中传播时间, 即逆流时间; V 为液体流速; D 为管道直径;θ为超声波进入液体的入射角. 超声流量计顺流时间t1 和逆流时间t2 分别用下式计算[7 ] ,即
其中, C 为超声波信号在水中的声速,τ为信号在换能器及硬件电路中的时间延迟. 设Δ T 为顺逆流时间差,则
因常见液体中声速要大于1000m/ s , 而液体流速小于10m/ s[7 ] ,即C2 m V 2 ,所以式(3) 可以简化为
由式(4) 可得流速
通过式(5) 可求出瞬时流量
式中, K 为流速分布修正系数, S 为管道截面积, D为管道直径. 3 静态漂移的产生
理论上,在流体静止的情况下(流速为0m/ s) ,时差法超声流量计测量的顺流时间t1 和逆流时间t2 应该相等,时间差ΔT 应该为0. 但是因采用的两个超声换能器的灵敏度、机电耦合等参数不可能完全相同,静态情况下ΔT 一般在一个范围内变化, 则由式(6)可知静态下的瞬时流量Qs 应在一个范围内波动. 超声流量计对流动流体的测量, 称为动态计量, 动态瞬时流量为记作Qd. 假设时差式超声流量计要满足分界流量为qt ,精度为1 %,则ΔT 必须满足:
其中,ξ为一个精度阈值参数(由分界流量和精度决定) ,所以静态瞬时流量Qs 满足
式中,δ = f (ξ) . 当静态瞬时流量Qs 不满足式(8)时,定义该状况为静态漂移.解决静态漂移的基本方法是准确的判断超声波
的到达时刻,即得到准确的顺逆流时间,进而得到准确的时间差.通常用阈值比较法来判断超
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声波的到达时刻,阈值比较法的原理图如图2 所示, 图2 (b) 为(a) 中框图放大部分.图2 (b) 中, DS 为发射换能器的脉冲驱动信号;TS 为接收换能器接收到的超声波信号; T 为顺流时间(逆流时间) ; t 为时间坐标轴; Z 为硬件阈值;a 、b、c 、d 依次为接收的超声波第二个周期的4 个时刻点, a 为过零点. 假设图2 中, 接收换能器在一次静态测量时接收的超声波为TS , 阈值Z 首次与该信号切割时刻为c 点, 此时的超声流量计测得顺流时间(逆流时间) 为T ,时间差为Δ T. 如果下一次接收的超声波幅值比该次大或者小, 则阈值Z 首次与该信号切割的时刻点c 点会前移或后移, 导致测量的顺流时间(逆流时间) 偏大或偏小. 由于超声波比较微弱,易受到流体中固体颗粒、外界环境以及电子
元器件老化因素的影响, 从而会使接收超声信号幅值发生变化, 使Z 与超声波首次切割的时刻点c 点会前移或后移,顺流时间和逆流时间测量不准确. 在静态情况下,顺流时间和逆流时间都是ms级的,两者大小很接近,使得时间差Δ T 为ps级,容易出现3
种使静态漂移| Qs | >δ的情况:(1) 如果接收超声波幅度变大, Z 首次与接收信号切割时刻为第二周期的b 点, 此时测得顺流时间(逆流时间) 记为T1 ,时间差为Δ T1 , | Δ T1 | >|Δ T | ,从而| Qs | >δ;(2) 如果接收超声波幅度变小, Z 首次与接收信号切割时刻为第二个周期的d 点, 此时顺流时间(逆流时间) 记为T2 ,时间差为Δ T2 , | Δ T2 | >| Δ T| ,从而| Qs | >δ;(3) 如果接收超声波幅值变大或变小的程度很大,那么Z 首次与接收超声波信号切割时刻可能为第一个周期或第三个周期的某一时刻点, 使得静态测量时间差增大或减小一个周期, 这样测量的顺流时间或逆流时间就是错误的,从而时间差是错误的,导致瞬时流量测量结果错误.上面3 种情况都产生了静态漂移, 主要原因是不能准确的判断接收超声波信号到达时刻, 这是阈值比较法较大的缺陷. 严重影响时差式超声流量计的动态计量精度,甚至产生计量错误. 减小静态漂移是提高时差法超声流计量精度非常有效的方法.
4 实现抑制静态漂移的方法当换能器接收到超声波信号时, 由于换能器由静止到震荡稳定需要一定的时间, 传统阈值比较法采用第二个周期信号作为判断接收的超声波信号
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到达时刻点的标志, 可以很好去除该信号稳定所需要的时间,但是当超声信号的幅值大小波动时,该模型不能很准确判断超声波到达的时刻. 由于在该模型中,阈值电压Z 首次与接收的超声信号切割时刻点会发生移动,产生静态漂移,导致计量不准确.当接收换能器接收到信号时, 就会在其电极两端产生中心频率f 0 的超声波信号y ( t) ,即
y ( t) = r ( t) cos (2πf 0 t + <) (9)其中, r ( t) 为关于t 的调制函数,则y ( t) 为幅度调制信号, f 0 为谐振频率, <为初始相位, 为了讨论方
便,设初始相位<为零. 当t =2 k + 14 f 0( k ∈ Z) 时,y 的值为零, 该时刻点称为过零点, 不受调制信号r ( t) 的影响. 超声波在流体中传播时候, 环境噪声主要影响调制信号r ( t) 部分,对cos (2πf 0 t) 部分没有影响. 把过零时刻点作为判断接收超声回波信号
到达的标志,可以很好的解决由于接收的超声波幅值变化而导致到达时刻错判的问题, 能很准确测量顺流和逆流时间[829 ] ,克服了阈值比较的不足, 静态漂移比较小.
基于以上分析, 文中采用过零和阈值比较相结合的方式,称之为过零阈值模型,能很好解决上述阈值比较模型的缺点,减小静态漂移,可以提高时差法流量计的计量精度. 过零阈值模型实现原理如图3所示, Z 为硬件阈值;ultrasonic为接收的超声波信号; Q1 、Q2 、Q3 、S 分别为输出信号.
在静态情况下,超声流量计顺流测量时,超声波经过图3 所示电路,各部分输出信号如图4 所示,处理过程如下:
Step1 : ultrasonic信号经过comparater1 时,进行阈值比较,当幅值大于阈值Z 时, Q1 输出高电平, Q1 的波形如图4 (b) 所示;
Step2 : ultrasonic信号经过comparater2 时,当幅值大于阈值Z 时,此时Q2 输出高电平, ?0?5Q 2 经过
Not 之后使该比较器进入锁存状态,此时Q2 的波形被锁存,即一直为高电平,如图4 (c) 图所示;Step3 : ultrasonic信号经过comparater3 时,进行过零比较,输出信号Q2 的波形如图4 (d) 图所示;Step4 :把图4 中的(c) 和(d) 图波形进行逻辑与运算,最后得到输出波形如图4 (e) 所示, stop 信号作为判断接收超声信号到达的标志,即计时芯片停止计时的标志.
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经过以上4 步后, 计时芯片能够测得较准确顺流时间T3 , 用同样的方法测得逆流时间T′3 , 就可以计算出较准确测量时间差Δ T3 和静态瞬时流量.对于超声换能器来说, 如果发射换能器的驱动信号一定的情况下, 接收换能器接收到超声波形是不变的,则通过阈值比较出脉冲的个数是不变的. 每次测量时该脉冲的个数设为N , 计数器对该脉冲串进行计数,阈值计数测试框图如图5 所示. 进行一次
测量时,如果该记录值为N , 则进行下一次的测量;如果该记录值不为N ,则舍弃该组数据,进行重测.为了进一步减小静态漂移, 提高时差法超声流量计的抗干扰能力, 文中在过零阈值比较模型的基础上,又增加了软件平滑滤波方法[10 ] . 这样可以有效的减小随机干扰信号对硬件系统的影响, 剔除测量过程中的误差数据,提高了系统的计量精度.
5 实验结果分析
为了验证过零阈值平滑模型的优点, 文中做了对比实验. 在静态条件下分别对阈值比较法、过零阈值模型以及过零阈值平滑模型进行实际的测量, 获得瞬时流量,即静态漂移, 结果如图6 至图8 所示.
图中横坐标为测量的次数,纵坐标为瞬时流量.
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