5.7 位错衬度像实例
NiAl合金中的位错
不锈钢中析出相周围的位错缠结
位错缠结形成的晶界
超塑性变形Al-40wt%Zn合金中的小角晶界处的位错形态
Ni基高温合金高温蠕变后的位错组态
Ni基高温合金经固溶处理和形变后的位错组态
(a) 未变形；(b) 200oC, 形变2%
(c) 200oC, 形变2%； (d)-196oC, 形变2%
5.8 第二相粒子形成的衬度
由于第二相粒子的存在而引入的衬度主要有以下几种： 基体周围应变场引起的衬度；
第二相与基体由于位向差引起的衬度； 结构因子差别而形成的衬度；
特定情况下形成的波纹图；
第二相和基体存在的相界面引起的衬度；
上面的内容中，波纹图在电子衍射部分已经介绍过，结构因子差别而形成的衬度可以当成等厚条纹的问题来处理，相界面引起的衬度其实与层错类似（层错就是其中的一种），但要复杂得多。
这一部分我们主要来讨论球形第二相粒子导致的应变场衬度。 对于球形粒子引起的位移矢，在球的外部，可以表示为：
在球的内部，可以表示为：R=－εr.
由畸变后的晶柱对下表面的散射贡献表达式：
考虑到球形第二相粒子的应变场位移矢的特点，它是中心对称的，因此其衍射衬度具有自身的特点：
第二相粒子衬度消失的判据严格地讲也是g.R＝整数，但由于球形粒子中任意方向都存在应变矢量，所以这个判据只能判断一些数学上的点消光，实际上我们能够看到的衬度是当某个面上的应变场矢量都垂直于g时，这个面上的所有衬度都不可见，这时g.R ＝0，因此我们认为第二相粒子的衬度消失的判据为g.R ＝0；另外，由于应变场是球形对称的分布的，所以对于任意操作反射，与之平行的平面上的任意位移矢都能使g.R ＝0，因此，当改变操作反射时，第二相质点衍衬像上的“无衬度线”也将随之改变，但该线将始终与操作反射矢量垂直。
第二相粒子衍射衬度及无衬度线实例
奥氏体不锈钢中的共格应变含铜沉淀相
5.9 运动学理论的不足之处
等倾条纹的衬度表达式为:
上式中，当s趋向于0时，衍射波的强度趋向于π2t2/ξ2，即当样品的厚度大于ξ/π时，衍射波的强度要大于1，在入射波强度等于1的前提下，衍射波的强度能够大于1，这显然是不合理的；
2、在解释等厚条纹时，产生等厚条纹的深度周期为Δt=1/s ,所以当s→ 0时， Δt将为无穷大，也就是说，在接近双光束成像时，将不可能看到等厚条纹，这与事实完全不符；
第六节 衍射衬度的动力学理论
衍衬动力学理论是在运动学理论的基础上发展起来的，它的主要特点是在散射过程中考虑电子波在晶体中的多次散射问题，即考虑透射束与衍射束之间以及衍射束与衍射束之间的交互作用；也就是说，运动学中的运动学近似已不再成立，但除此之外，运动学理论中的其它假设如双束近似、柱体近似、向前散射近似和高压近似等仍然成立。