E；然而，离开P点，2条界线温度上升，1条下降，所以P点也叫双升点。由下述组成为点1的熔体结晶过程可看出，虽然转熔点P不在其对应的副三角形BCS内，但若原始组成点落在△BCS内（包括在CS线上），结晶必结束于该副三角形对应的三元无变量点P，此即本小节上文所述的结晶结束点规则或三角形规则。
图3–18 具有一个不一致熔融二元化合物的三元系统相图（局部）
对于各种三元无变量点的进一步分析可总结出判断它们性质的方法：处于相应副三角形之内（重心位置）的无变量点，是低共熔点；处于之外的，是转熔点，其中呈交叉位置的，是双升点或单转熔点；处于共轭位置的，则是双降点或双转熔点。此方法所涉及的双降点，详见下文图3–22（b）中的R点。还有一种过渡点的情况，在其上虽也发生双转熔过程，但液相仅起介质的作用，所以它一定不是结晶结束点，也没有对应的副三角形，更不会处于相应三角形的共轭位置，此种双降形式过渡点详见下文图3–19中的R点，先把这两种情况归纳在此。
（四） 结晶过程
下面举例来说明此系统熔体的结晶过程。液相（L）和总固相（S）组成点的变化途径，已分别标在图3–18中。该图实际上是图3–16的局部放大图。组成为1的熔体的结晶过程可用下式表示
（3–3）
长（箭头）线的上方表示结晶过程。有的文献没有在长（箭头）线的上、下方再加注说明液相和总固相组成点的运动途径[19]，有的文献在长线的下方注明系统的自由度f [19, 20]。本书则改用在长（箭头）线的下方注明液相或总固相组成点的运动路线，读者可从液相组成点经过初晶区（f ＝2）、界线（f ＝1）或无变量点（f ＝0）的不同情况自行判断自由度数。
这样可增加信息量，又不会使上述表达式过于累赘。在上述表达式中，液相组成点所处的位置，应与总固相组成点所在的地方相对应，在排列时上下对齐。
上述过程还可用文字表达如下：组成为1的熔体到达结晶温度时，首先析出晶相B。随着结晶的进行，液相组成点沿着B1延长线背离B点而去[2]，此即所谓“背向性法则”。当液相组成点到达e2P界线上的a点时，开始低共熔过程，晶相B和C同时析出。此时系统中相数Φ＝3, f ＝1，温度可继续下降。液相组成点随后由a沿着e2P界线逐渐向P点趋近，相应的总固相组成点从B点沿着BC线向b点移动。当系统的温度降到TP、液相组成点刚到达P点时，总固相组成点到达b。注意此时P、1和b这3点在同一直线上，符合“三点一线”的原则。由于P是单转熔点，在其上发生的是单转熔过程L+B→C+S，平衡相数Φ＝4, f ＝0，系统的温度、液相的组成不再变化。随着转熔过程的进行，总固相组成点由b点进入△BCS中向1点移动。当总固相组成点到达1点时，系统中最后一滴液相消失，结晶结束，结晶产物为B、C和S。
组成为2的熔体（简称熔体2）的结晶过程如下
(3–4)
与熔体1不同，熔体2在P点发生转熔过程的结果是B先消失。B消失后，系统又获得1个自由度，温度继续从P→E下降，结晶结束在E点，产物为A、C和S 。
熔体3的结晶过程为
S
（3–5）
此熔体从e点沿pP界线到f的过程中，发生了转熔。由三角形规则可推知，其结果必然是B先消失。当液相组成点到达f，总固相组成点到达S时，意味着B已耗尽，系统恢复f ＝2，此时开始发生“穿相区”的过程。液相组成点于是离开f ＝1的pP界线，进入f ＝2的相区 S 。由杠杆规则可推知，原始组成点3、总固相组成点S和液相组成点f这3点必在同一直线上，所以，液相到达f点以后穿相区的路线，必然在S3f连接线的延长线上。可以分析出在图3–18中，原始组成点在pPSp区域内的任何熔体，冷却结晶时都会出现穿相区的情况。液相从g沿着界线PE到E的过程中，发生了3相平衡的共熔过程，此时固相中因既含S又含C，所以总固相组成点必然落在CS线上。当液相组成点到达E点，总固相组成点到达q点。q点是CS和E3的延长线两条线的交点。在E点进行低共熔过程时，固相因同时含A、C和S，总固相组成点必然会离开CS线进入△ACS中，即由图中的q点向3点运动。
（五）加热过程
三元固相混合物的加热过程，实际上是三元系统熔体（液相）冷却结晶的逆过程，两者的表达方式正好相反。例如组成为点1的三元固相混合物，其加热过程可用下列式子表示
（3–6）
由于是加热过程，把反应式写在总固相组成点变化的过程式上更直观一些。此外，在加热过程的最后阶段，总固相组成点在B点停留了一段时间，用括号表示在B点发生的熔融过程。
用文字表达时，则应指出加热时首先发生固相反应（详见第十一章），然后第1滴液相在TP?温度下在P点出现。当总固相组成点到达b时，总固相中的S组元首先消失；刚到达B点时，固相C先消失。当液相组成点到达1点时，意味着最后1粒晶相B消失，此时相数Φ =1，系统获自由度f =3，温度可继续上升。
四、具有一个高温分解低温稳定二元化合物的三元系统
图3–19中，A和B两组元生成一个高温分解、低温稳定的二元化合物S (AMBN)。图下方虚线表示A–B二元系统相图。把S加热到TR（低于A、B两组元低共熔点e3的温度）时，它就分解成两个纯组元A和B。从图3–19下方的A–B二元系统相图可知，不可能从A–B二元熔体中直接得到化合物S。但A–B二元系统由于第三组元C的加入，由液相线扩展而成的液相面温度向C方向倾斜下降，并降到化合物S的分解温度TR以下，所以就有可能从三元液相中直接析出S。于是在相图内部便出现了初晶区 S ，它不与三角形任一边相接触，且它的液相面温度在TR之下；而化合物S的组成点落在三角形边上，不在其相应的相区 S 内。?
图3–19 具有一个高温分解低温稳定二元化合物的三元系统相图
该相图有3个三元无变量点P、E和R，但只能划分出与P（双升点）和E（低共熔点）2点相对应的2个副三角形ACS和BCS。与R点对应的3个晶相A、B和S的组成点同处在直线ASB上，不能形成一个相应的副三角形。根据三角形规则可判知，在此相图内的任一个三元配料，其结晶只能在P点或E点结束，而不能在R点结束。由此可推知，在无变量点R所进行的4相平衡过程中，液相仅起到介质的作用，而不发生量的变化，所以R是一种过渡点。从相图可知，离开R点，2条界线（RE和RP）的温度下降，1条界线（Re3）的温度上升，所以R点具有双降点的形式，一般称R点为双降形式的过渡点。冷却结晶时，在R点发生的过程为
（3–7）
即冷却结晶时，在TR温度时，A和B 两固相在液相介质中化合生成固相S。显然这也是一种双转熔过程[7, 11, 20]，只是在这过程中，液相仅起介质作用，不存在着液相消失、结晶结束的情况。
图3–19标出了组成为M的熔体冷却结晶过程中，液相和总固相组成点的变化路线。熔体M冷却到结晶温度时，首先析出晶相A。液相组成点到达e3R?界线上时，A和B两
晶相同时析出。当液相组成点刚到达R点时，总固相组成点落在RM与AB联线的交点D上，此时开始发生上述的双转熔过程。由式（3–7）可知，这一过程不管进行到什么程度，总固相组成点总是停在D不动。在温度刚到达TR和刚离开TR的两个瞬时之间的整个过程中，系统的液相量和总固相量是不变的。既然R不可能是结晶结束点，由式（3–7）可分析出，双转熔过程的结果至少会有1个固相消失。由于新生成的固相S所含的A多于总固相组成点D所含的A，这意味着双转熔过程的结果必然是A先耗尽。此外，还可从A、B、D和S这4点的几何关系来分析。由于双转熔过程造成的固相产物组成点在S点处，总固相组成点停留在D点不动，如果是A相先消失，反应物B过剩，则B+S＝D，符合杠杆规则；若是B先消失而A过剩，显然不符合杠杆规则，因为A+S≠D。A消失的结果，系统获得1个自由度，液相组成点沿着B和S两晶相所对应的界线RE变化，结晶结束于E点，结晶产物为B、C和S 共3种晶相。
图3–20 具有一个高温稳定低温分解二元化合物的三元系统相图
五、具有一个高温稳定低温分解二元化合物的三元系统相图
图3–20表示这类相图。与图3–19不同，二元化合物D（AMBN）的组成点落在其初晶区 D 范围内（包括边缘），具有高