温稳定、低温不稳定的特性。但双升点R所对应的A、B和D这3个晶相组成点的联线亦是一条直线，在R点也是发生化合物分解或形成的过程，液相也仅起介质作用，R也是过渡点。冷却结晶时，在R点发生的过程为
（3–8）
组成为M的熔体冷却结晶时，其液相和总固相组成点的变化路线已在图3–20中画出。在R点发生如式（3–8）所示的过程，其结果必然是D先消失，系统又获得1个自由度。于是液相组成离开R点沿RE界线变化，结晶结束在E点，结晶产物为A、B和C共3个晶相。系统加热时，在R点则发生相反的过程
（3–9）
六、具有一个一致熔融三元化合物的三元系统相图
如图3–21所示，在三元系统内有1个一致熔融三元化合物S（AMBNCQ），其组成点落在自己的初晶区 S 内，S点也是该三元化合物液相面的温度最高点。划分副三角形后，图3–21简化成3个最简单的具有一个低共熔点的三元系统。
图3–21 具有一个一致熔融三元化合物的三元系统相图
七、具有一个不一致熔融三元化合物的三元系统相图
如图3–22（a）和（b）所示，在三元系统中，有1个不一致熔融三元化合物S（AMBNCQ），其组成点S落在其初晶区 S 之外。根据其中无变量点性质的不同，这类相图又有图3–22所示的（a）和（b）两种类型。
图3–22 生成一个不一致熔融三元化合物的三元系统相图
? （a）有双升点的类型；（b）有双降点的类型
图3–22（a）为具有双升点的类型。划分副三角形后，相区界线上的温度下降方向如箭头所示。P点是对应于副三角形ABS的三元无变量点。离开P点界线的箭头方向说明P为双升点。根据重心规则可知，在P点进行的是单转熔过程LP+A?B+S，所以P点也称为单转熔点，并且不一定是结晶结束点，这和低共熔点不同。由联线规则可得出，m1点是PE2界线上的温度最高点。过S点作m1E2界线的切线，切点为F。用切线规则可判知，m1F为转熔线，其上发生的转熔过程为L+A?S，双箭头表示转熔线m1F温度下降的方向；FE2则为低共熔线，其上温度下降的方向用单箭头表示；F为转折点。此外，m1P也是条转熔线，也用双箭头标注。
图3–22（b）为具有双降点的类型。根据重心规则，在双降点R上进行的是双转熔过程LR+A+B?S，所以R也称为双转熔点。类似图3–22（a），图3–22（b）中界线RE1从转熔性质变为共熔性质时，也具有一个转折点，它实际上是过S点作RE1切线的切点H。 应该注意，图3–22中关于界线的共熔或转熔性质并不具有普遍规律，它仅反映了具体相图中具体的界线PE2或RE1的弯曲程度而已。
八、单组元有晶型转变的简单三元系统相图
设A–B–C为具有一个三元低共熔点E的简单三元系统，A组元有Aα和Aβ两种晶型，它们间的转变温度为tn，并且tn＞tE，此处tE代表三元低共熔点的温度。该三元系统的相图可有下述三种情况。
（一）tn＞te1，tn＞te3
在这种情况下，晶型转变温度高于与组元A有关的两个二元低共熔点温度。具体
例子如图3–23（a）中的A–C二元系统。相图中的ｐ1ｐ2是晶型转变等温线，线上任一点既代表组成又代表Aα和Aβ间的转变温度tn，所以ｐ1ｐ2又称为转变曲线。A的初晶区 A 被
ｐ1ｐ2线分为两部分: Aα和Aβ。
这类相图的特点是：晶型转变等温线不与三元系统相区界线相交，晶型转变发生在液相中，平衡式可写成 ，此时液相L仅起介质作用。当熔体冷却到达p1p2线时，须等到Aα全部变为Aβ后，系统的温度才会继续下降。
图3–23 单组元有晶型转变的简单三元系统相图 (a) tn＞te1, tn＞te3；(b) te1＞tn＞te3；(c)tn＜te1，tn＜te3
（二）te1＞tn＞te3
此种情况如图3–23(b)所示。晶型转变等温线p1p与1条界线e1E交于p点。p是三元系统中的晶型转变点。界线e1E通过p点时，温度下降的方向不会发生改变。在p点上进行的是4相平衡过程。当熔体冷却到p点时，须等到Aα全部变成Aβ后，f =1，系统的温度才会继续下降，液相组成点才能离开p。在p点进行的晶型转变过程中，液相和晶相C只起相变介质的作用，它们的量不变。所以，p不会是结晶结束点。p虽是无变量点，但没有相应的副三角形，也说明它一定不会是结晶结束点。
图3–24 三组元生成连续固溶体的三元系统相图
?(a)立体图
图3–24 三组元生成连续固溶体的三元系统相图（续）?
(b)投影图；(c)T1等温截面图；(d)TN等温截面图
（三） tn＜te1，tn＜te3
图3–23(c)表示了这种情况：晶型转变等温线p1p2的温度在相应的两个二元共熔点e1
和e3的温度以下。在这种情况下，晶型转变发生在固相中，晶型转变等温线与两条三元界线相交。
在读具有晶型转变的三元相图时，要注意区分晶型转变等温线和三元系统相区界线。若曲线为同组元不同晶型的相区所共有，则为晶型转变等温线。
九、三组元生成连续固溶体的三元系统相图
这类系统如图3–24所示。相图中的每两个组元间均能形成连续固溶体，A、B和C这三个组元之间，也能形成连续固溶体SABC。这种相图的立体图如图3–24(a)表示。立体图被一个凸起的液相面和下凹的固相面划分为3个空间，随着温度的降低，从上到下分别是液相区、液相与SABC两相平衡区和SABC相区。此种情况与二元系统很相似。
当熔体M冷却到液相面上的l1点时，开始析出SABC，此时固相组成点在固相面上的S1
点，l1和S1同在T1等温面上[11]。随着SABC的析出，液相组成点沿l1 lN曲线（称为结晶线）变化，固相组成沿S1 SN曲线变化。注意l1 lN和S1 SN并不在同一平面上，杠杆规则只保证在任一温度（例如T2）时，S2、M2和l2三点一线，l1 l2 lN SN S2 S1 l1是个空间曲面，而不是个铅垂面。结晶线l1 lN在底面上的投影是条曲线，已表示在图3–25的三角形中，线上的箭头表示温度下降的方向。随着结晶的进行，液相组成点逐渐远离了原始总组成MM2 SN线，而固相组成点则逐渐向原始总组成线靠近。当固相组成点到达固相面上的SN点时，液相组成点到达lN，固相组成点与M点的组成相同，结晶结束。液、固相之间的相对数量可用杠杆规则计算。
图3–24(b)是(a)图的投影。在图3–24(c)和(d)等温截面图中，固、液相之间的连接线S1 l1和SNlN是由实验确定的，不能随便改动[7]。
图3–25 三组元生成连续固溶体的三元系统相图冷却结晶过程
[7]
十、只有一个二元系统生成连续固溶体的三元系统相图 （一）相的构成
在A–B–C三元系统中，A–B?形成二元连续固溶体SAB，A–C和B–C均为
最简单的二元系统。这类相图的立体图如图?3–26(a)所示。系统中没有无变量点，只有1