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(End-pumping )，另外一种是侧面抽运(Side-pumping )。
在侧面抽运结构中，二极管阵列要与激光棒或激光板保持相同的方向，抽运方向要与激光谐振腔模的传播方向保持垂直。在端面抽运结构中，可以利用激光二极管的空间和光谱特征优良的特点，设计出抽运辐射的方向，是准直的，纵向聚焦，最终会聚到与谐振腔在同一条水平线上的激光材料中。 (1)端面抽运
小功率的激光二极管抽运的激光器常用的一种方式是端面抽运。这种二极管系统较小，布局紧凑。而且可以利用自身的耦合系统将二极管激光很好的射入固体介质。 这种端面抽运的二极管激光器，发射出的激光，会在激光棒的端面聚焦，形成一个斑点。选择合适的元器件，使得光斑的大小与谐振腔的TEM00模一致。所以，这种结构可以很高效的利用激光器发出的能量。
此类端面抽运激光器是结构是纵向的，激光器的激活的一部分与TEM00模体积匹配性很好。这样的激光器，即使没有光圈隔膜，也能够输出基模。
模式匹配度越好，激光器的设计就会越精巧。席佩斯[26]设计出了如下图所示的激光器结构。这种结构的二极管能够输出功率为200mW，波长为808nm的激光。经过光学器件的耦合，聚焦，最终射到端面上。平凹镜构造的腔的抽运端面镀上了高反膜。高反膜的波长是1064nm，反射性很强，反射率能够到达90%以上。
TE制冷器聚焦光器件散热器激光二极管阵列后镜810nm的对1064nm抽运辐有高反射率对810nm射有高透射率5cm曲率输出镜对1064nm波长的反射率为95%
图3.1 LD端面抽运的激光振荡器
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这类系统会产生TEM00模，总体来说，效率是很高的。端面抽运的激光器构造简洁，而且抽运面积与TEM00激光模之间有很好的重叠，这样一来，效率就会提高很多。
这种抽运方式的固体激光器在固体棒(或片)的前端面镀双色膜，这样一来，固体激光器振荡的波长就会完全翻折，抽运光波长几乎无损耗的透过;输出面具有对所需的固体激光波长合适的透过率。
目前，越来越多的激光介质都适用这种结构的激光器。例如：Nd3+: Bel, Nd3+: YAG上述材料的光谱是不一致的，重点影响到的是激光的阈值和斜率效率。随着研究的深入，目前激光器的端面可以掺杂多种元素，来改善激光器的性能，例如Ho, Tm, Yb, Cr。上面所述的激光器的介质形状大多是片状或者棒状，唯一例外的是光纤激光器。现在，越来越多的单模光纤激光器进入人们的视野，这类激光器的孔径小，阈值较低，所以能量利用率很高。二极管抽运技术发展迅速，各种构造新颖，功能更加完善，性能更加优良的激光器正大量出现。 (2)侧面抽运
高功率的二极管激光器就需要用固体列阵激光器从侧向来抽运。
结构如下：
散热器二极管阵列平移装置钕玻璃棒棒散热器
图3.2 LD侧面抽运固体激光器的实验装置
侧面抽运的二极管阵列有很大应用范围，仅通过耦合，二极管阵列排布到介质上。 40个激光二极管次阵列构成一个激光二极管，5个1cm长的脉冲激光二极管构成抽运阵列。
当二极管阵列的最大额定电流为80A时，一些参数如下：单个脉冲的能量是500mJ,
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脉冲宽度是200μs，谱线的宽度近似为4nm。
由于结构的原因，抽运的激活区域在棒部和片部的边界部分，不能与TEM00模体积很好的耦合，所以，多模会提高工作效率。 3.2 激光二极管抽运的微晶片激光器的发展概况
微晶片的构造很精巧，谐振腔面都是平的，腔长短，因而系统整体较小，成本低，输出性能很好，输出为单一频率，并且是高斯光束，特性好，发展前景广阔。
现在激光器研究的热点一是使功率提升，二是优化结构，使其更简单。微晶片与棒状，片状的介质相比，具有很强的优越性，用微晶片来替代，也是研究的一个热点。 80年代，开始研究单频的激光器。其中，Nd3+: YAG材料的微晶片激光器发展尤为迅速。在Nd3+: YAG的两个端面均镀光学膜构成激光谐振腔，这样来构成激光二极管抽运的微晶片激光器。这样一来，谐振腔的腔长会减小，腔长减小会有益于单个纵模的输出，激光器的体积也会随之减小。
但由于作为增益介质的Nd3+: YAG变薄，必然会降低抽运光的吸收率。解决这一问题的方法有两种，一种是令抽运光被二次吸收，可以通过镀反射膜来实现，第二种是提高抽运效率，可通过提高功率或提高YAG中Nd3+掺杂浓度来实现。
809nm PumpStressNd:YAG Microchip LaserPZT1.06um Single-Frequency Output
图3.3 1.064?mNd3+: YAG微晶片激光器
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1989年，林肯实验室利用掺杂l.lWt%的Nd3+的Nd3+: YAG微晶片激光器，将抽运功率提高几倍，成功观测到了单纵模输出，实现了1.06μm和1.3μm的Nd3+: YAG微晶片激光器[27]。
他们在输入端面镀反射膜，可以透过光束，在输出端面同样镀反射膜来反射抽运光。接下来，他们又研究了1.064μm Nd3+: YAG激光器的频率调节的性能[28]。通过施加应力来改变偏振方向，使之与Nd3+: YAG的腔长相平行，进而影响输出的频率。此实验所用的微晶片的尺寸是0.65mm×1.0mm×2.0mm。
输入功率为20~30mW的抽运光，获得了1~2mW的单个频率的光束。对PZT施加1000V左右的电压，当调制频率为0 ~ 80kHz时，调频的速度是30.3MHz/V。若提高频率，增加到80kHz 1990年，英国研究出了构造为半外腔的激光器，此二极管抽运的Nd3+: YAG微晶片激光器可以对1.3μm单频进行调整。此激光器的参数如下：晶体大小为3mm×0.7mm，谐振腔长是1.57mm，抽运阈值是100mW，最大功率是10mW。一个端面是输入镜，输出镜是耦合的。PZT控制耦合镜和电压，最高电压为1000V，可以得到120 MHz/V的调频速率，其变化幅度是120 GHz。 LDOPTYAGOCOuputPZT图3.4 半外腔结构的可调节1.3μm单频LD抽运Nd3+: YAG微片激光器 1991年，英国的科学家又利用F-P稳频的特性，调谐腔长，从而研究二极管抽运的 Nd: YAG微晶片激光器的稳定性。其选取的频率为1.3μm的波长。不稳定时，谱线宽度为5MHz，稳定后，谱线宽度降到88kHz。 1992年，林肯实验室使用了1.32μm的Nd3+: YAG微晶片，系统大小为 3? 东北大学秦皇岛分校毕业设计（论文） 第 21 页 lmm×lmm×lmm，来研究频率，通过改变功率的大小来观测频率的变化。增大功率会改变增益介质的温度，从而改变折射率与谐振腔的长度。研究表明，电压变化10mV，功率随之变化8mW。 1992年，为了增大实验初始阶段抽运灯的效率，贝尔实验室制造出了Nd3+掺杂率为3%的Nd3+:YCeAG激光器。要想增大Nd3+的掺杂度，就需要降低抽运阈值。此1. 06μm单频的二极管抽运激光器的参数如下：谐振腔为540μm，抽运波长为0.809μm。特别的，当温度为220℃时，对应的抽运的阈值是43mW。温度每提高1℃，波长变化1.2nm。可以获得180GHz的调节范围。系统的频率稳定性较好。 1993年，林肯实验室使用谐振腔长度为0.5mm，掺杂1.8w t%的Nd3+的二极管抽运的微晶片激光器进行了实验，进行电光调节频率的探究。此抽运光是810nm ,可以输出的光为1.064μm，抽运阈值大小是100mW，效率是10%。当抽运功率数值达到阈值的几倍时，可以输出10mW的单纵模偏振。此类激光器的构造如下图3.5所示。 ElectrodeNd:YAGLaser DiodeOptic AxisLeadCopper 图3.5 电光调谐的微片激光器 用Nd3+: YAG微晶片和电光晶体来组合成谐振腔。对电光晶体施加压力，就会明显改变晶体的折射率。最后得到，在电压为1kV左右时，调频速率为14MHz/V，调频范围变化是0~1. 3GHz，范围可达30GHz。 1994年，美国的宝丽来公司和贝尔实验室合作研究了出了1.3μm二极管抽运Nd3+: YAG微晶片激光器的特性，单片Nd3+: YAG是用助熔剂法生长的，Nd3+的掺杂浓度为