6.1高聚物的分子热运动
高聚物的结构比小分子化合物复杂的多，因而其分子运动也非常复杂。主要有以下几个特点：
（1）运动单元的多重性。除了整个分子的运动（即布朗运动）外还有链段、链节、侧基、支链等的运动（称微布朗运动）。
（2）运动的时间依赖性。从一种状态到另一种状态的运动需要克服分子间很强的次价键作用力（即内摩擦），因而需要时间，称为松弛时间，记作。
＝
当时，，因而松弛时间的定义为：变到等于的分之一时所
需要的时间。它反映某运动单元松弛过程的快慢。由于高分子的运动单元有大有小，不是单一值而是一个分布，称“松弛时间谱”。
（3）运动的温度依赖性。升高温度加快分子运动，缩短了松弛时间。
＝
式中：为活化能；为常数。
在一定的力学负荷下，高分子材料的形变量与温度的关系称为高聚物的温度-形变曲线（或称热机械曲线，此称呼已成习惯，其实称“形变-温度曲线”更准确）。 ①线形非晶态聚合物的温度-形变曲线
典型的温度-形变曲线如图6-1所示，相应的模量-温度曲线（图6-2）同样用于反映分子运动（曲线形状正好倒置）。
图6-2线形非晶态聚合物的模量－温度曲线
曲线上有三个不同的力学状态和两个转变（简称三态两转变），即
玻璃态（grassy state）：链段运动被冻结，此时只有较小的运动单元如链节、侧基等能运动，以及键长、键角的变化，因而此时的力学性质与小分子玻璃差不多，受力后形变很小（0.01～0.1％），且遵循虎克定律，外力除去立即恢复。这种形变称为普弹形变。
玻璃化转变（grass transition）：在3～5℃范围内几乎所有物理性质都发生突变，链段此时开始能运动，这个转变温度称为玻璃化（转变）温度，记作
。
高弹态（rubbery state）：链段运动但整个分子链不产生移动。此时受较小的力就可发生很大的形变（100～1000％），外力除去后形变可完全恢复，称为高弹形变。高弹态是高分子所特有的力学状态。
流动温度（flow temperature）：链段沿作用力方向的协同运动导致大分子的重心发生相对位移，聚合物呈现流动性，此转变温度称为流动温度，记作
。
黏流态（viscous flow state）：与小分子液体的流动相似，聚合物呈现黏性液体状，流动产生了不可逆变形。
②交联聚合物的温度-形变曲线
交联度较小时，存在，但随交联度增加而逐渐消失。
交联度较高时，和都不存在。
③晶态聚合物的温度-形变曲线
一般相对分子质量的晶态聚合物只有一个转变，即结晶的熔融，转变温度为熔点当结晶度不高（个转变。
<40％）时，能观察到非晶态部分的玻璃化转变，即有
和
。两
相对分子质量很大的晶态聚合物达到到
后还不能流动，而是先进入高弹态，在升温
后才会进入黏流态，于是有两个转变。
④增塑聚合物的温度-形变曲线
加入增塑剂一般使聚合物的和都降低，但对柔性链和刚性链作用有所不同。
对柔性链聚合物，降低不多而降低较多，高弹区缩小。
对刚性链聚合物，和都显著降低，在增塑剂达一定浓度时，由于增塑剂分子与
显著降低而
降低不大，
高分子基团间的相互作用，使刚性链变为柔性链，此时
即扩大了高弹区，称“增弹作用”，这点对生产上极为有用（例如PVC增塑后可用作弹性体使用）。
在以下，链段是不能运动了，但较小的运动单元仍可运动，这些小运动单元从冻
松弛松
结到运动的变化过程也是松弛过程，称为次级松弛。非晶聚合物的主松弛即为
，晶态聚合物的主松弛即
松弛为
，往下次级松弛按出现顺序依次叫
弛、松弛、松弛······。因而次级松弛的机理对不同聚合物可能完全不同。其中
松弛最重要，它与玻璃态聚合物的韧性相关。当
明显低于室温，且
松弛的运动单元在主链上时（在侧基上不行），材料在室温时是韧性的。相反材料为脆性的。大多数工程塑料都是韧性的。 6.2高聚物的玻璃化转变
是链段（对应于50～100个主链碳原子）运动开始发生（或冻结）的温度。对于塑料来说，
是使用的最高温度即耐热性指标；而对于橡胶来说，
的重要性。
是使用的最低
温度，是其耐寒性指标。可见
除了前述的温度-形变曲线（或模量-温度曲线）外，比容、比热、内耗、折射率、黏度（所有聚合物在
时的黏度均为1012Pa·s，据此测定聚合物的黏度称为“等
时的突变均可用来测定
。例
黏度法”）、膨胀系数、扩散系数和电学性能等在
如常用的膨胀计法是测定聚合物比容随温度的变化，以拐点为；而差示扫描量热
时比热发
法（DSC）是在等速升温的条件下，连续测定热流速率与温度的关系，生突变而在热谱图上表现为基线的突然变动。
工业上常以某一实验条件下试样达到一定形变时的温度为软化温度温度、维卡耐热温度等），
没有明确的物理意义，有时接近
（如马丁耐热
，
，有时接近
且差别较大，但能反映材料的耐热性。 解释玻璃化转变的理论有：
（1）Gibbs-Dimarzio为代表的热力学理论（简称G-D理论）
其结论是：不是热力学二级转变温度，但的确存在一个二级转变温度
比
低50℃左右。
，在这个
温度下聚合物的构象熵等于零，可以预计 由于
是力学状态的转变点，不是热力学相变温度，因而不同测定方法或同一方法
数值有相当的差别，必须注意。
不同条件得到的
（2）Fox-Flory为代表的自由体积理论
聚合物链堆砌是松散的，存在一部分空隙，称为自由体积（free volume）。以
上时自由体积较大，链段能够通过向自由体积转动或位移而改变构象。当温度降至临界温度
时，自由体积达到最低值，并被冻结，再降温也保持恒定值。实验发现
以下时自由体积分数
都接近于2.5％，这就是所谓“等自由体
所有聚合物在
积”。聚合物的自由体积分数的表达式为：
式中：和分别是玻璃化转变前（玻璃态）和后（橡胶态）聚合物的自由体积膨
－
＝
＝4.8×10-4deg-1
胀系数。对于许多聚合物，
自由体积理论更多用于解释现象。 （3）Aklonis-Kovacs为代表的动力学理论
玻璃化转变具有明确的动力学性质，与实验的时间尺度（如升温速度、测定频率
等）有关。动力学理论提出了有序参数并据此建立了体积与松弛时间的联系。
影响的因素有：
（1）化学结构
柔顺性是影响的最重要的因素，由于化学结构对柔顺性的影响在第一章已详述，
越低。
这里不再赘述。总的来说，柔顺性越好，（2）增塑
对非极性体系，可用下列经验式估算增塑聚合物的，
式中：为体积分数，下标和分指聚合物和增塑剂。