在两壳体连接边缘处切开后，自由边界上受到的边缘力和边缘力矩作用时的有力矩理论的解，求得的应力称二次应力。它是由于相邻部分材料的约束或结构自身约束所产生的应力，有自限性，因此，它超过材料屈服点时就产生局部屈服或较小的变形，连接边缘处壳体不同的变形就可协调，从而得到一个较有利的应力分布结果。将上述两种解叠加后就可以得到保持组合壳总体结构连续的最终解，而总应力由上述一次薄膜应力和二次应力叠加而成。现以图所示一半球壳与圆柱壳连接的组合壳为例说明。
在内压作用下的半球壳和圆柱壳连接边缘处沿平行圆切开，两壳体各自的
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薄膜变形如图(b)所示。显然，两壳体平行圆径向位移不相等，ω1p≠ω2p，但两壳体实际是连成一体的连续结构，因此两壳体的连接处将产生边缘力。根据变形的连续性条件：ω1=ω2 ，φ1=φ2
???1??1p1QM??2??2??2??P2PQM?P1??Q1??M1??Q2??M2
圆柱壳受边缘力和边缘力矩作用的弯曲解
圆柱壳的边缘上，受到沿圆周均匀分布的边缘力Q0和边缘力矩M0的作用。轴对称加载的圆柱壳有力矩理论基本微分方程为
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不连续应力的特性
不同结构组合壳，在连接边缘处，有不同的边缘应力，有的边缘效应显著，其应力可达到很大的数值，但它们都有一个共同特性，即影响范围很小，这些
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应力只存在于连接处附近的局部区域。例如，受边缘力和力矩作用的圆柱壳，随着离边缘距离x的增加，各内力呈指数函数迅速衰减以至消失，这种性质称为不连续应力的局部性。当x＝π/β时，圆柱壳中产生的纵向弯矩的绝对值为
M?e??xx???M0?0.043M0
其纵向弯矩已衰减掉95.7％；若离边缘的距离大于π/β,则应力更小 。
x????4?Rt2?2.5Rt3(1??)
在多数情况下，2.5（R t）0.5与壳体半径R相比是一个很小的数字，这说明边缘应力具有很大的局部性。
不连续应力的另一个特性是自限性。不连续应力是由于毗邻壳体，在连接处的薄膜变形不相等，两壳体连接边缘的变形受到弹性约束所致，因此对于用塑性材料制造的壳体，当连接边缘的局部区产生塑性变形，这种弹性约束就开始缓解，变形不会连续发展，不连续应力也自动限制，这种性质称为不连续应力的自限性。
由于不连续应力具有局部性和自限性两种特性，对于受静载荷作用的塑性材料壳体，在设计中一般不作具体计算，仅采取结构上作局部处理的办法，以限制其应力水平。但对于脆性材料制造的壳体、经受疲劳载荷或低温的壳体等，因对过高的不连续应力十分敏感，可能导致壳体的疲劳失效或脆性破坏，因而在设计中应按有关规定计算并限制不连续应力。
本节重点：
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(1) 压力容器的分类;
(2) 压力容器制造工艺对钢材性能的影响； (3) 压力容器用钢的基本要求; (4) 第一、二曲率半径的计算; (5) 微元平衡方程; (6) 区域平衡方程;
(7) 椭圆、碟形封头中应力的计算及分布情况; (8) 回转薄壳的不连续应力的两个特点。
补充作业:
1.试求图所示的回转薄壳上A主曲率半径R1和R2
2.现有一离心机转鼓，用来
悬浮料液，物料的密度
?=1500kg／m3,转鼓的直径D＝800mm，壁厚t＝8mm，高度H＝700mm，材料为碳钢，其弹性模量E×l05MPa，当以1500r／min回转时，的自由表面可近似视为与壁面平
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的
沉降
＝2.l液体行，
点