可见，出口截面流速分布较为明显，呈同心圆分布，内层流速偏大，外层靠近壁面处流速几乎为0，分层更为严重，边界层很薄。
Y=0截面速度分布图
可以看出圆管水流湍流入口段及之后的流速发展趋势，而且显示流速变化的规律更为明显。
轴线压降
圆管湍流中的压降，除了入口段压强分布因流速急剧上升而下降稍快外，管道后端速度呈充分发展状态，压降呈线性，即△p随L的增加而降低。
Case3.三维绕流问题
1. 问题描述
地面有一矩形障碍物，空气以一定速度正面流向障碍物，非定常，湍流流动，Re＞105，Re取107，由Re=ud/ν,求得速度为7.3m/s。 1.压力分布云图
2.对称面上的速度分布云图
3.速度矢量图
4.y=2处压力分布云图
5.y=2处速度分布云图
Case4.湿蒸汽在拉瓦尔喷管中的凝结
1.问题描述
此模型对拉瓦尔收敛-扩张喷管中蒸汽凝结问题进行考虑。示意图如图1所示。喷管几何形式为二维的，喷管喉部高度为1cm。
流体在进入喷管时为干燥蒸汽，由于流动在喉部的加速，快速凝结过程就会出现。蒸汽首先过冷而聚集，形成气液两相形式的蒸汽。
1.喷管主要参数分布云图
压力云图
静温云图
混合相密度分布云图液滴形成速率云图
喷管轴向液滴数目和液滴成核率分布曲线 结论与分析
起初过热蒸汽随着 Laval 喷管流通面积的逐渐减小，气体膨胀冷凝，温度和压力逐渐减低，过冷度起伏较小，当在距入口0.08m处，过冷度上升到一定值，液滴开始缓慢生长，但是液滴平均半径变化并不显著，这是由于此时液滴还未达到临界半径，湿蒸汽中还未产生凝结核，液滴不能进一步凝结生长。而当过冷度进一步增大到最大值时，此时蒸汽处于 Wilson 点( 热力学不平衡状态极点) ，蒸汽开始凝结，此时有大量的凝结核急剧凝结产生，液滴生长率也明显上升，促使蒸汽分子在凝结核上大量凝结并生长，进而液滴数量和半径也逐渐增加。但是，随着凝结过程的进行，大量的凝结潜热被释放到周围的蒸汽中，流动逐渐恢复热力平衡状态，此时液滴数目基本保持不变，而蒸汽分子继续在已有的液滴上凝聚，导致液滴半径进一步增大。