本节简要介绍超长波、长波、中波、短波和超短波传播的特点。由于超短波应用广泛，本节除介绍超短波的特点外，还重点介绍电波传播的主要空间区域和阻挡损耗的计算。下一节还要详细介绍城市环境下超短波的传播。
3.3.1超长波和长波传播的特点
1. 表面波传播模式
超长波和长波能以表面波模式进行传播，它们的绕射能力强，地面对它们的吸收很小，传播距离远。长波的低频部分和超长波，能渗入到地下或水下较深的地方，因此可采用来同潜入一定深度处的潜水艇进行单方向的联络，或将天线埋入地下，来收发表面波地下场分量实现通信。
超长波和长波传播的优点是信号稳定，多用在要求信号稳定可靠的国际越洋电报、远程导航、气象预报和报时等方面。超长波和长波的主要缺点是波段范围很窄，容纳不下大量电台。同时，雷电能量在这两个波段最强，干扰最大。
2. 天波传播模式
稳定的D层（在白天）或E层（在夜间）能反射超长波和长波，而且穿入电离层的深度很浅，被电离层吸收的能量很小。利用电波在电离层下缘和地面之间的多次反射可实现超远距离传播。天波传播模式同时具有表面波传播模式的优缺点。
3.3.2中波传播的特点
1. 表面波传播模式
中波传播的模式以表面波为主。由于地面对中波的吸收比对长波的大，中波的表面波模式传播的距离近。对中等功率的电台来说，中波的表面波模式能传播几百公里。
中波传播具有稳定可靠的优点。中波广播广泛地应用在中程导航和广播方面。
2. 天波传播模式
在白天，中波能穿透D层，并深入到E层后才被反射，天波受到电离层的强烈吸收，不能用来有效地传播信号。在夜间，D层消失了，天波被电离层吸收的能量少，可传播到比表面波传播模式更远的地区。中波收音机，晚上能听到很多白天听不到的电台，就是由于夜间形成了天波的传播模式。
3.3.3短波传播的特点
1. 天波传播模式
短波传播模式以天波为主，短波的天波主要靠F2层反射。低仰角辐射的天波，经电离层一次反射后可传输4000km。只要发射功率足够大，利用天波的多次跳跃，甚至可以环球传播。中距离传播时，利用高仰角辐射的天波可保证300km范围的地区都能收到信号。近距离传播时，也可利用表面波传播模式，此时信号稳定可靠，但传播距离很难超出50km。
天波传播模式的主要缺点是：
(1)、受电离层的影响特别大。要想使天波传播得好，必须根据电离层随昼夜、季节、年份等的变化规律，正确选择工作频率。
(2) 、衰落现象比较严重。天波传播受多径传播和频率选择性的影响，会出现严重的多径衰落和频率选择性衰落，使收到的信号时有时无或严重失真。采用自动增益控制和分集接收等技术可减轻衰落的影响。
(3) 、短波传播有时会形成静区，静区是表面波传播模式达不到而天波又越过了的通信盲区。增大发射功率或高仰角辐射天波，可减小或消除静区。
短波传播的主要优点是传播距离远。在军事上可用于飞机与地面或地面与地面间的通信。在民用上可用于无线传真、电报、电话和广播。
3.3.4超短波传播的特点
3.3.4.1电波传播的主要空间区域
超短波传播的模式为空间波。空间波传播模式受到地形和地物影响大，因此我们首先研究电波传播的主要空间区域。
根据惠更斯—菲涅尔原理，如果封闭面S内无场源，则封闭面S内任意点P的场可表式为
????1?E???A?Ep??(E?A)ds ? rs04??n?n即观测点P的场强可根据闭合面
?S上的场强和外法线n方向的偏微分求得，与封闭面S外的场源无关。为了便于计算，选封闭面S由与场源连线垂直的无限大平面S0和以S0为底的无限大半圆球S∞（S∞将观测点P包围于其中）组成，见图3.13所示。则上式变为
图3.13 S面由S0面和S∞面组成
?1?Ep??4?????E1??A(E?A)ds??s0?n?n4?????E??A?s?(E?n?A?n)ds?n
r???时，上式第二项为零，于是
?1?Ep??4?????E??A?s0(E?n?A?n)ds
将上式简化，并令P点位于接收点R，则 ???jc??EP?ER???1s0??e?jk(???)cos?d?
由上式可见：
（1）当（ρ+r）有较小变化时，相位因子k（ρ+r）就显著改变，而ρr和cosθ变化不大。故可推知积分面S0内各部分对积分值的贡献不一样。
（2）当ρ=ρ0，r=r0时，cosθ/ρr有极大值。ρr和θ越大，cosθ/ρr就越小。这表明平面S0内在ρ=ρ0，r=r0附近的部分对积分值的贡献大，ρr越大的部分贡献越小。因此，收发区间的直视区域就是空间波传播的主要区域。这是无线传播电路设计中应特别关注的部分。
现将S0按规定方式划分成许多圆带，这些小圆带的面积一次为S1、S2?Si?Sn，小圆带到T、R的距离分别为ρi、ri，如图3.14所示。若
?1?r1?(?0?r0)??2x ρ3 r3 r2 ρ1 T ρ0 r1 r0 R z ?2ρ2
?2?r2?(?0?r0)?2??i?ri?(?0?r0)?i??2 ?2?n?rn?(?0?r0)?n?
y 图3.14 菲涅尔带的确定 则
?jc?ER?[?1e?jk(?1?r1)?s1?1r11cos?1ds1??1s2?2r2e?jk(?2?r2)cos?2ds2??
+?sn?nrne?jk(?n?rn)cos?ndsn]
上面划分这些圆带称为菲涅尔带。显然，在相邻带边界处的二次源在接收点R建立反相波场，故上式变换为
?ER?E1?E2?E3??En
?E12?(E12?E2?E32)?(E32?E4?E52)??
?11ER?E1 且E1?ER?E1
22因此，第一菲涅尔区实质上是参与电波传播过程中最主要的空间区域。计算知,第n个菲涅尔带半径为
Fn?(n??0r01?0?r0)2
若?0?r0?D2，n=1，则第一菲涅尔带半径为
F1?12?D
由上式可见，λ越大，F1越大，电波传播占用的空间区域越大。λ→0时，F1→0，这可用于解释光的直线传播。
3.3.4.2阻挡损耗的计算
从理论上计算阻挡损耗较复杂。下面给出工程计算公式：
1. 刃形阻挡损耗的计算
Gd(dB)?0 v≤-1
Gd(dB)?20log(0.5?0.6v) -1≤v≤0 Gd(dB)?20log[0.5exp(?0.95v)] 0≤v≤1 Gd(dB)?20log[0.4?0.1184?(0.38?0.1v)] 1≤v≤2.4
2Gd(dB)?20log(0.225v) v≥2.4
2(?0?r0)v?h??0r0， ??h(?0?r0?0r0)
图3.15给出了不同情况下，α，v和h的意义。
α和v是正值，而h也是正值
α和v等于0，h等于0
α和v是负值，而h也是负值
图3.15 菲涅尔区对不同刃形绕射情况的影响
2. 球形地面的影响
假设地面上A、B两点间凸起的高度为Hb，见图3.15所示。由几何关系得
hb/d1?d2/DE
∵AB?2πa
∴d1?r1，d2?r2，DE?2a，Hb?d1d2/2a 若地面上的山高为hs，见图3.16。