当kl<<1时，有2l1?cos(klcos?)?l 2(klcos?)因此，从Eθ的表达式可以看出，这是一个长度为l的电基本振子的辐射场，电流均匀分布在长度为l的直导线上。天线的方向性函数为F(θ)=sinθ，有效长度为l。 方向性系数为：
D?4???02??0F(?,?)sin?d?d?2?4???02??0sin?sin?d?d?2?1.5
2-8 试用特性阻抗75Ω的同轴线和特性阻抗300Ω的扁线（双线）馈线，请分别绘制给半波振子的馈电图。
λ/4
75Ω同轴线给半波振子馈电（分流式平衡器）
Zinλ/4Z01=150ΩZ0=300Ω
300Ω的扁线（双线）馈线给半波振子的馈电图（加入了λ/4阻抗变换器）
11
2-9 试用特性阻抗75Ω的同轴线和特性阻抗300Ω的扁线（双线）馈线，请分别绘制给折合振子的馈电图。
λe/2 75Ω同轴线给半波折合振子馈电（U形管平衡器）
ZinZ0=300Ω
300Ω的扁线（双线）馈线给半波折合振子的馈电图（直接馈电） 第三章
3-1 两等幅馈电的基本振子垂直于纸面并列放置，间距d=0.5λ，辐射功率相同，PΣ=0.1W，电流相位关系如图中标注。试计算图中4种情况下，r=1km远处的场强值。 （a）
60oej90oej0o60oδ=0od
此天线阵的远区场可以表达为：
60oe-j90oej0o60oδ=0od
基本振子天线在纸面所在的平面内的方向性函数为：F1=1 幅值为E1，有：
60oe-j90oej0o60oδ=0od
12
60oe-j90oej0o60oδ=0od
60o60oej0oδ=0oPΣ=0.1W，
60oe-j90odV/m
60oej0oδ=0o阵因子e-j90od，其中：m=1,ξ=-90°，
60oej0oδ=0o60oe-j90od
60oe-j90oej0o60oδ=0od在图中所示的条件下，r=1km远处的场强为：
60oe-j90oej0o60oδ=0od
（b）
60oe-j90oej0o60oδ=0od
此天线阵的远区场可以表达为：
E?E1F1(?,?)f2(?,?)
基本振子天线在纸面所在的平面内的方向性函数为：F1=1
幅值为E1，有：
E1?60P?Dr
D?4???02??0sin?dθd?3=1.5
PΣ=0.1W，
E1?60P?D60?0.1?1.5??3?10?3r1000V/m
13
2f?1?m?2mcos?，其中：m=1,ξ=90°， 2阵因子
2??0.5????kdcos????cos60????
?2f2?1?m2?2mcos??1?1?2cos??0
在图中所示的条件下，r=1km远处的场强为：
E?E1F1(?,?)f2(?,?)?0
（c）
60oej90o60oej0oδ=0od
此天线阵的远区场可以表达为：
60°e-j90°60°ej0°δ=0°d
基本振子天线在纸面所在的平面内的方向性函数为：F1=1
幅值为E1，有：
60°e-j90°60°ej0°δ=0°d
60°60°e-j90°dej0°δ=0°
60°e-j90°60°PΣ=0.1W，60°60°e-j90°dej0°δ=0°V/m
阵因子60°dej0°δ=0°，其中：m=1,ξ=-90°，
ej0°δ=0°60°e-j90°d
δ=0°60°e-j90°60°ej0°d
在图中所示的条件下，r=1km远处的场强为：
60°e-j90°60°ej0°δ=0°d
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（d）
60°e-j90°60°ej0°δ=0°d
此天线阵的远区场可以表达为：
E?E1F1(?,?)f2(?,?)
基本振子天线在纸面所在的平面内的方向性函数为：F1=1 幅值为E1，有：
E1?60P?Dr
D?4???02??0sin?dθd?3=1.5
PΣ=0.1W，
E1?60P?Dr?60?0.1?1.5?3?10?31000V/m
2f?1?m?2mcos?，其中：m=1,ξ=90°， 阵因子22??0.5????kdcos????cos120???0
?2f2?1?m2?2mcos??1?1?2cos0?2
在图中所示的条件下，r=1km远处的场强为：
E?E1F1(?,?)f2(?,?)?E11?m2?2mcos?
3-3 间距d=λ/4的二元阵，阵元为半波振子，平行排列，电流I2=I1e-jπ/2。（1）简绘二元阵E面与H面的方向图；
?3?10?3?2?6?10?3(V/m)15