∴ ??5? 6565?)m 34-9 一轻弹簧的倔强系数为k，其下端悬有一质量为M的盘子．现有一质量为m的物体从离盘底h高度处自
故 xb?0.1cos(?t?由下落到盘中并和盘子粘在一起，于是盘子开始振动． (1)此时的振动周期与空盘子作振动时的周期有何不同? (2)此时的振动振幅多大?
(3)取平衡位置为原点，位移以向下为正，并以弹簧开始振动时作为计时起点，求初位相并写出物体与盘子的振动方程．
解：(1)空盘的振动周期为2?MM?m，落下重物后振动周期为2?，即增大． kkmg．碰撞时，以m,M为一系统动量守恒，即 k(2)按(3)所设坐标原点及计时起点，t?0时，则x0??m2gh?(m?M)v0
则有 v0?于是
m2gh
m?Mmg2m22gh2A?x?()?()?()?k(m?M)20v02
?mg2kh1?k(m?M)g（3）tan?0??v02kh (第三象限)，所以振动方程为 ?x0?(M?m)gmg2khx?1?k(m?M)g?k2kh?cos?t?arctan?
m?M(M?m)g???34-10 有一单摆，摆长l?1.0m，摆球质量m?10?10kg，当摆球处在平衡位置时，若给小球一水平向右的冲量F?t?1.0?10?4kg?m?s?1，取打击时刻为计时起点(t?0)，求振动的初位相和角振幅，并写出小球的振
动方程．
解：由动量定理，有
F??t?mv?0
F??t1.0?10?4??0.01∴ v?m1.0?10?3m?s-1
?1按题设计时起点，并设向右为x轴正向，则知t?0时，x0?0,v0?0.01m?s ＞0
∴ ?0?3?/2
46
又 ??g9.8??3.13rad?s?1 l1.0v0)2?v0?0.01?3.2?10?3m 3.13A?3.2?10?3rad l322∴ A?x0?(??故其角振幅
??小球的振动方程为
??3.2?10?3cos(3.13t??)rad
4-11 有两个同方向、同频率的简谐振动，其合成振动的振幅为0.20m，位相与第一振动的位相差为第一振动的振幅为0.173m，求第二个振动的振幅以及第一、第二两振动的位相差．
?，已知6
题4-11图
解：由题意可做出旋转矢量图如下． 由图知
2A2?A12?A2?2A1Acos30??(0.173)2?(0.2)2?2?0.173?0.2?3/2 ?0.01∴ A2?0.1m 设角AA1O为?，则
2A2?A12?A2?2A1A2cos?
2A12?A2?A2(0.173)2?(0.1)2?(0.02)2cos???即 2A1A22?0.173?0.1?0即???2，这说明，A1与A2间夹角为
??，即二振动的位相差为. 224-12 试用最简单的方法求出下列两组谐振动合成后所得合振动的振幅：
????x?5cos(3t?)cmx?5cos(3t?)cm1?1?33(1) ? (2)?
7?4??x2?5cos(3t??x2?5cos(3t?)cm)cm33??7??解： (1)∵ ????2??1???2?,
33
47
∴合振幅 A?A1?A2?10cm
4?????, 33∴合振幅 A?0
(2)∵ ???4-13 一质点同时参与两个在同一直线上的简谐振动，振动方程为
??x?0.4cos(2t?)m?16 ?5?x2?0.3cos(2t??)m6?试分别用旋转矢量法和振动合成法求合振动的振动幅和初相，并写出谐振方程。 解：∵ ????5?(??)?? 66∴ A合?A1?A2?0.1m
5?Asin?1?A2sin?266?3 tan??1??5?A2cos?1?A2cos?230.4cos?0.3cos66?∴ ??
60.4?sin?0.3sin其振动方程为
?x?0.1cos(2t?)m
6(作图法略) *
4-14 如题4-14图所示，两个相互垂直的谐振动的合振动图形为一椭圆，已知x方向的振动方程为
?x?6cos2?tcm，求y方向的振动方程．
题4-14图
解：因合振动是一正椭圆，故知两分振动的位相差为相差为
?3?或；又，轨道是按顺时针方向旋转，故知两分振动位
22?.所以y方向的振动方程为 2y?12cos(2?t??2)cm
习题五
48
5-1 振动和波动有什么区别和联系?平面简谐波动方程和简谐振动方程有什么不同?又有什么联系?振动曲线和波形曲线有什么不同? 解: (1)振动是指一个孤立的系统(也可是介质中的一个质元)在某固定平衡位置附近所做的往复运动，系统离开平衡位置的位移是时间的周期性函数，即可表示为y?f(t)；波动是振动在连续介质中的传播过程，此时介质中所有质元都在各自的平衡位置附近作振动，因此介质中任一质元离开平衡位置的位移既是坐标位置x，又是时间t的函数，即y?f(x,t)．
(2)在谐振动方程y?f(t)中只有一个独立的变量时间t，它描述的是介质中一个质元偏离平衡位置的位移随时间变化的规律；平面谐波方程y?f(x,t)中有两个独立变量，即坐标位置x和时间t，它描述的是介质中所有质元偏离平衡位置的位移随坐标和时间变化的规律． 当谐波方程y?Acos?(t?生波动的必要条件之一．
(3)振动曲线y?f(t)描述的是一个质点的位移随时间变化的规律，因此，其纵轴为y，横轴为t；波动曲线
x)中的坐标位置给定后，即可得到该点的振动方程，而波源持续不断地振动又是产uy?f(x,t)描述的是介质中所有质元的位移随位置，随时间变化的规律，其纵轴为y，横轴为x．每一幅图只
能给出某一时刻质元的位移随坐标位置x变化的规律，即只能给出某一时刻的波形图，不同时刻的波动曲线就是不同时刻的波形图．
xx?x?x)+?0］中的表示什么?如果改写为y=Acos (?t?又是??0)，uuuux什么意思?如果t和x均增加，但相应的［?(t?)+?0］的值不变，由此能从波动方程说明什么?
u?x解: 波动方程中的x/u表示了介质中坐标位置为x的质元的振动落后于原点的时间；则表示x处质元比原点
u落后的振动位相；设t时刻的波动方程为
?x yt?Acos(?t???0)
u则t??t时刻的波动方程为
?(x??x) yt??t?Acos[?(t??t)???0]
u?x其表示在时刻t，位置x处的振动状态，经过?t后传播到x?u?t处．所以在(?t?)中，当t，x均增加时，
u?x(?t?)的值不会变化，而这正好说明了经过时间?t，波形即向前传播了?x?u?t的距离，说明
u?xy?Acos(?t???0)描述的是一列行进中的波，故谓之行波方程．
u5-2 波动方程y=Acos［?(t?5-3 波在介质中传播时，为什么介质元的动能和势能具有相同的位相，而弹簧振子的动能和势能却没有这样的特点?
解: 我们在讨论波动能量时，实际上讨论的是介质中某个小体积元dV内所有质元的能量．波动动能当然是指质元振动动能，其与振动速度平方成正比，波动势能则是指介质的形变势能．形变势能由介质的相对形变量(即应变量)决定．如果取波动方程为y?f(x,t)，则相对形变量(即应变量)为?y/?x.波动势能则是与?y/?x的平方成正比．由波动曲线图(题5-3图)可知，在波峰，波谷处，波动动能有极小(此处振动速度为零)，而在该处的应
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变也为极小(该处?y/?x?0)，所以在波峰，波谷处波动势能也为极小；在平衡位置处波动动能为极大(该处振动速度的极大)，而在该处的应变也是最大(该处是曲线的拐点)，当然波动势能也为最大．这就说明了在介质中波动动能与波动势能是同步变化的，即具有相同的量值．
题5-3图
对于一个孤立的谐振动系统，是一个孤立的保守系统，机械能守恒，即振子的动能与势能之和保持为一个常数，而动能与势能在不断地转换，所以动能和势能不可能同步变化．
5-4 波动方程中，坐标轴原点是否一定要选在波源处? t=0时刻是否一定是波源开始振动的时刻? 波动方程写成
y=Acos?(t?x)时，波源一定在坐标原点处吗?在什么前提下波动方程才能写成这种形式? ux)时，坐标原点也不u解: 由于坐标原点和开始计时时刻的选全完取是一种主观行为，所以在波动方程中，坐标原点不一定要选在波源处，同样，t?0的时刻也不一定是波源开始振动的时刻；当波动方程写成y?Acos?(t?一定是选在波源所在处的．因为在此处对于波源的含义已做了拓展，即在写波动方程时，我们可以把介质中某一已知点的振动视为波源，只要把振动方程为已知的点选为坐标原点，即可得题示的波动方程．
5-5 在驻波的两相邻波节间的同一半波长上，描述各质点振动的什么物理量不同，什么物理量相同? 解: 取驻波方程为y?2Acos2??xcos??vt，则可知，在相邻两波节中的同一半波长上，描述各质点的振幅是
2?不相同的，各质点的振幅是随位置按余弦规律变化的，即振幅变化规律可表示为2Acos?x．而在这同一半波
长上，各质点的振动位相则是相同的，即以相邻两波节的介质为一段，同一段介质内各质点都有相同的振动位相，而相邻两段介质内的质点振动位相则相反．
5-6 波源向着观察者运动和观察者向波源运动都会产生频率增高的多普勒效应，这两种情况有何区别?
解: 波源向着观察者运动时，波面将被挤压，波在介质中的波长，将被压缩变短，(如题5-6图所示)，因而观察者在单位时间内接收到的完整数目(u/??)会增多，所以接收频率增高；而观察者向着波源运动时，波面形状不变，但观察者测到的波速增大，即u??u?vB，因而单位时间内通过观察者完整波的数目
u??也会增多，即接收
频率也将增高．简单地说，前者是通过压缩波面(缩短波长)使频率增高，后者则是观察者的运动使得单位时间内通过的波面数增加而升高频率．
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