《流体力学》复习提纲
p = ρW + c 在不同坐标系中的边界条件可解出静力学基本方程 p = p a + γh 。4、等压面的概念， p = const，在等压面上 dp = 0, dW = 0 。利用等压面和静力学基本方程 、p1 = p 2 + γh 解答有关问题。5、液体的相对平衡问题 、 (1) 等加速直线运动容器中液体的相对平衡（与坐标系选取有关） （与坐标系选取有关） 流体静压力分布规律；等压面方程；自 由 液 面 方 程 。 (2) 等角速度旋转容器中液体的平衡（与坐标系选取有关） （与坐标系选取有关） 流体静压力分布规律；等压面方程；自 由 液 面 方 程 。计算：露筒底，刚好溢出/不溢出时的最大角速度 容器中任意一点的压强。 不溢出时的最大角速度， 计算：露筒底，刚好溢出 不溢出时的最大角速度，容器中任意一点的压强。6、液体对壁面的作用力 、第三章 流体运动学1、研究流体运动一般可采用拉格朗日法和欧拉法，它们分别以流体质点和流场中的空间 点为出发点来研究流场中的运动。 （1）拉格朗日法的基本思想：着眼于流体质点，通过追踪研究流场中单个流体质点的运 动规律，进而研究流体的整体运动规律。 x = x( a,b,c,t ) 流体质点的迹线方程： y = y( a,b,c,t ) ，它表示 Lagrange 坐标为 ( a, b, c ) 的流体质点，在 t z = z( a,b,c,t ) 时刻所处的空间点的位置 ( x, y , z ) ，矢径为 r = xi + yj + zk 。 a 、 b 、 c 虽然称为拉格朗日变 数。 u 2 r r 速度： u = ；角速度： a = = 。 t t t 2一般物理量（矢量或标量）的 Lagrange 描述为： F = F ( a, b, c, t ) ， f = f ( a, b, c, t ) 。 （2）欧拉法的基本思想：在确定的空间点上来考察流体的流动，将流体的运动和物理参 数直接表示为空间坐标和时间的函数，而不是沿运动轨迹去追踪流体质点。 流体力学中普遍采用的是欧拉法。按此方法，流动参数是空间坐标和时间的函数，如：u = u ( x, y , z , t ) ， p = p ( x, y , z , t )在同一时刻，上述欧拉表达式就描绘出流动参数在流场中的分布情况。8